Период полураспада

Пери́од полураспа́да квантовомеханической системы (частицы, ядра, атома, энергетического уровня и т. д.) — время ${\displaystyle T_{1/2}}$, в течение которого система распадается с вероятностью 1/2. В течение одного периода полураспада в среднем вдвое уменьшается количество выживших частиц, а также интенсивность реакции распада.

Период полураспада наглядно характеризует скорость распада радиоактивных ядер, наряду со средним временем жизни и вероятностью распада в единицу времени (постоянной распада), эти величины связаны друг с другом простым однозначным соотношением.

Период полураспада является константой для данного радиоактивного ядра (изотопа). Для различных изотопов эта величина может изменяться от десятков йоктосекунд (10⁻²⁴ с) у водорода-7 до более чем 10²⁴ лет у теллура-128, что многократно превышает возраст Вселенной. На основании постоянства периода полураспада строится метод радиоизотопного датирования.

Определение и основные соотношения

Зависимость числа выживших частиц от времени при экспоненциальном распаде

Понятие периода полураспада применяется как к испытывающим распад элементарным частицам, так и к радиоактивным ядрам. Поскольку событие распада имеет квантовую вероятностную природу, то если рассматривать одну структурную единицу материи (частицу, атом радиоактивного изотопа), можно говорить о периоде полураспада как промежутке времени, по истечении которого средняя вероятность распада рассматриваемой частицы будет равна 1/2.

Если же рассматривать экспоненциально распадающиеся системы частиц, то периодом полураспада ${\displaystyle T_{1/2}}$ будет называться время, в течение которого распадается в среднем половина радиоактивных ядер. Согласно закону радиоактивного распада, число нераспавшихся атомов в момент времени ${\displaystyle t}$ связано с начальным (в момент ${\displaystyle t=0}$) числом атомов ${\displaystyle N_{0}}$ соотношением

${\displaystyle {\frac {N(t)}{N_{0}}}=e^{-\lambda t},}$

где ${\displaystyle \lambda }$ — постоянная распада.

По определению, ${\displaystyle {\frac {N(T_{1/2})}{N_{0}}}={\frac {1}{2}},}$ следовательно, ${\displaystyle e^{-\lambda T_{1/2}}={\frac {1}{2}},}$ откуда

${\displaystyle T_{1/2}={\frac {\ln 2}{\lambda }}\approx {\frac {0,693}{\lambda }}.}$

Далее, поскольку среднее время жизни ${\displaystyle \tau ={\frac {1}{\lambda }}}$, то

${\displaystyle T_{1/2}=\tau \ln 2\approx 0,693\tau ,}$

то есть период полураспада примерно на 30,7 % короче, чем среднее время жизни. Например, для свободного нейтрона ${\displaystyle T_{1/2}}$ = 10,3 минуты, а ${\displaystyle \tau }$ = 14,9 минуты.

Не следует считать, что за два периода полураспада распадутся все частицы, взятые в начальный момент. Поскольку каждый период полураспада уменьшает число выживших частиц вдвое, за время ${\displaystyle 2T_{1/2}}$ останется четверть от начального числа частиц, за ${\displaystyle 3T_{1/2}}$ — одна восьмая и т. д.. При этом для каждой конкретной отдельной частицы по прошествии времени ${\displaystyle T_{1/2}}$ ожидаемая средняя продолжительность жизни (соответственно, и вероятность распада, и период полураспада) не изменится — этот контринтуитивный факт является следствием квантовой природы явления распада.

Парциальный период полураспада

Если система с периодом полураспада ${\displaystyle T_{1/2}}$ может распадаться по нескольким каналам, для каждого из них можно определить парциальный период полураспада. Пусть вероятность распада по i-му каналу (коэффициент ветвления) равна ${\displaystyle p_{i}}$. Тогда парциальный период полураспада по i-му каналу равен

${\displaystyle T_{1/2}^{(i)}={\frac {T_{1/2}}{p_{i}}}.}$

Парциальный ${\displaystyle T_{1/2}^{(i)}}$ имеет смысл периода полураспада, который был бы у данной системы, если «выключить» все каналы распада, кроме i-го. Так как по определению ${\displaystyle p_{i}\leq 1}$, то ${\displaystyle T_{1/2}^{(i)}\geq T_{1/2}}$ для любого канала распада.

Значения для различных изотопов

Период полураспада конкретного изотопа является постоянной величиной, не зависящей от способа его получения, агрегатного состояния вещества, температуры, давления, химического состава соединения, куда оно входит, и практически любых других внешних факторов, за исключением акта прямого ядерного взаимодействия в результате, например, соударения с высокоэнергетической частицей в ускорителе.

На практике период полураспада определяют, измеряя активность исследуемого препарата через определённые промежутки времени. Учитывая, что активность препарата пропорциональна количеству атомов распадающегося вещества, и воспользовавшись законом радиоактивного распада, можно вычислить период полураспада данного вещества.

Значения периода полураспада для различных радиоактивных изотопов:

Химический элемент	Обозначение	Порядковый номер (Z)	Массовое число (A)	Период полураспада
Актиний	Ac	89	227	22 года
Америций	Am	95	243	7,3⋅10^3 лет
Астат	At	85	210	8,3 часа
Бериллий	Be	4	8	8,2⋅10^-17 секунды
Висмут	Bi	83	208	3,68⋅10^5 лет
			209	2⋅10^19 лет
			210	3,04⋅10^6 лет
Берклий	Bk	97	247	1,38⋅10^3 лет
Углерод	C	6	14	5730 лет
Кадмий	Cd	48	113	9⋅10^15 лет
Хлор	Cl	17	36	3⋅10^5 лет
			38	38 минут
Кюрий	Cm	96	247	4⋅10^7 лет
Кобальт	Co	27	60	5,27 года
Цезий	Cs	55	137	30,1 года
Эйнштейний	Es	99	254	1,3 года
Фтор	F	9	18	110 минут
Железо	Fe	26	59	45 дней
Франций	Fr	87	223	22 минуты
Галлий	Ga	31	68	68 минут
Водород	H	1	3	12,3 года
Йод	I	53	131	8 дней
Иридий	Ir	77	192	74 дня
Калий	K	19	40	1,25⋅10^9 лет
Молибден	Mo	42	99	66 часов
Азот	N	7	13	10 минут
Натрий	Na	11	22	2,6 года
			24	15 часов
Нептуний	Np	93	237	2,1⋅10^6 лет
Кислород	O	8	15	124 секунды
Фосфор	P	15	32	14,3 дня
Протактиний	Pa	91	231	3,3⋅10^4 лет
Полоний	Po	84	210	138,4 дня
			214	0,16 секунды
Плутоний	Pu	94	238	87,7 года
			239	2,44⋅10^4 лет
			242	3,3⋅10^5 лет
Радий	Ra	88	226	1,6⋅10^3 лет
Рубидий	Rb	37	82	76 секунд
			87	49,7⋅10^9 лет
Радон	Rn	86	222	3,83 дня
Сера	S	16	35	87 дней
Самарий	Sm	62	147	1,07⋅10^11 лет
			148	6,3⋅10^15 лет
			149	> 2⋅10^15 лет
Стронций	Sr	38	89	50,5 дня
			90	28,8 года
Технеций	Tc	43	99	2,1⋅10^5 лет
Теллур	Te	52	128	2⋅10^24 лет
Торий	Th	90	232	1,4⋅10^10 лет
Уран	U	92	233	1,⋅10^5 лет
			234	2,5⋅10^5 лет
			235	7,1⋅10^8 лет
			238	4,5⋅10^9 лет
Ксенон	Xe	54	133	5,3 дня
Иттрий	Y	39	90	64 часа

Примеры расчётов

Пример 1

Если рассматривать достаточно близкие моменты времени ${\displaystyle t_{1}}$ и ${\displaystyle t_{2}}$, то число ядер, распавшихся за этот промежуток времени ${\displaystyle t_{2}-t_{1}\ll \lambda }$, можно приближённо записать как ${\displaystyle \Delta N\approx \lambda N_{0}(t_{2}-t_{1})}$.

С её помощью легко оценить число атомов урана-238, имеющего период полураспада ${\displaystyle T_{1/2}=4,498\cdot 10^{9}}$ лет, испытывающих превращение в данном количестве урана, например, в одном килограмме в течение одной секунды. Имея в виду, что количество любого элемента в граммах, численно равное атомному весу, содержит, как известно, 6,02⋅10²³ атомов, а в году ${\displaystyle 365\cdot 24\cdot 60\cdot 60}$ секунд, можно получить, что

${\displaystyle \Delta N\approx {\frac {0,693}{4,498\cdot 10^{9}\cdot 365\cdot 24\cdot 60\cdot 60}}{\frac {6,02\cdot 10^{23}}{238}}\cdot 1000=12\cdot 10^{6}.}$

Вычисления приводят к тому, что в одном килограмме урана в течение одной секунды распадается двенадцать миллионов атомов. Несмотря на такое огромное число, всё же скорость превращения ничтожно мала. Действительно, в секунду из наличного количества урана распадается его доля, равная

${\displaystyle {\frac {12\cdot 10^{6}\cdot 238}{6,02\cdot 10^{23}\cdot 1000}}=47\cdot 10^{-19}.}$

Пример 2

Образец содержит 10 г изотопа плутония Pu-239 с периодом полураспада 24 400 лет. Сколько атомов плутония распадается ежесекундно?

Поскольку рассматриваемое время (1 с) намного меньше периода полураспада, можно применить ту же, что и в предыдущем примере, приближённую формулу:

${\displaystyle \Delta N\approx \Delta t\cdot N_{0}{\frac {\ln 2}{T_{1/2}}}=\Delta t\cdot {\frac {{\frac {m}{\mu }}N_{A}\ln 2}{T_{1/2}}}}$

Подстановка численных значений даёт ${\displaystyle \Delta N\approx 1\cdot {\frac {0,693\cdot {\frac {10}{239}}\cdot 6\cdot 10^{23}}{24400\cdot 365\cdot 24\cdot 60\cdot 60}}={\frac {0,693\cdot 2,5\cdot 10^{22}}{7,7\cdot 10^{11}}}=2,25\cdot 10^{10}.}$

Когда рассматриваемый период времени сравним с периодом полураспада, следует пользоваться точной формулой

${\displaystyle \Delta N=N_{0}-N(t)=N_{0}\left(1-2^{-t/T_{1/2}}\right).}$

Она пригодна в любом случае, однако для малых периодов времени требует вычислений с очень большой точностью. Так, для данной задачи:

${\displaystyle \Delta N=N_{0}\left(1-2^{-t/T_{1/2}}\right)=2.5\cdot 10^{22}\left(1-2^{-1/7.7\cdot 10^{11}}\right)=2.5\cdot 10^{22}\left(1-0.99999999999910\right)=2.25\cdot 10^{10}.}$

Стабильность периода полураспада

Во всех наблюдавшихся случаях (кроме некоторых изотопов, распадающихся путём электронного захвата) период полураспада был постоянным (отдельные сообщения об изменении периода были вызваны недостаточной точностью эксперимента, в частности, неполной очисткой от высокоактивных изотопов). В связи с этим период полураспада считается неизменным. На этом основании строится определение абсолютного геологического возраста горных пород, а также радиоуглеродный метод определения возраста биологических останков: зная концентрацию радиоизотопа в настоящее время и в прошлом, можно рассчитать, сколько точно времени прошло с тех пор.

Предположение об изменяемости периода полураспада используется креационистами, а также представителями т. н. «альтернативной науки» для опровержения научной датировки горных пород, остатков живых существ и исторических находок, с целью дальнейшего опровержения научных теорий, построенных с использованием такой датировки. (См., например, статьи Креационизм, Научный креационизм, Критика эволюционизма, Туринская плащаница).

Вариабельность постоянной распада для электронного захвата наблюдалась в эксперименте, но она лежит в пределах процента во всём доступном в лаборатории диапазоне давлений и температур. Период полураспада в этом случае изменяется в связи с некоторой (довольно слабой) зависимостью плотности волновой функции орбитальных электронов в окрестности ядра от давления и температуры. Существенные изменения постоянной распада наблюдались также для сильно ионизованных атомов (так, в предельном случае полностью ионизованного ядра электронный захват может происходить только при взаимодействии ядра со свободными электронами плазмы; кроме того, распад, разрешённый для нейтральных атомов, в некоторых случаях для сильно ионизованных атомов может быть запрещён кинематически). Все эти варианты изменения постоянных распада, очевидно, не могут быть привлечены для «опровержения» радиохронологических датировок, поскольку погрешность самого радиохронометрического метода для большинства изотопов-хронометров составляет более процента, а высокоионизованные атомы в природных объектах на Земле не могут существовать сколько-нибудь длительное время.

Поиск возможных вариаций периодов полураспада радиоактивных изотопов, как в настоящее время, так и в течение миллиардов лет, интересен в связи с гипотезой о вариациях значений фундаментальных констант в физике (постоянной тонкой структуры, константы Ферми и т. д.). Однако тщательные измерения пока не принесли результата — в пределах погрешности эксперимента изменения периодов полураспада не были найдены. Так, было показано, что за 4,6 млрд лет константа α-распада самария-147 изменилась не более чем на 0,75 %, а для β-распада рения-187 изменение за это же время не превышает 0,5 %; в обоих случаях результаты совместимы с отсутствием таких изменений вообще.

См. также

• Время жизни квантовомеханической системы
• Ширина распада
• Half-Life

Примечания

1. Richard A. Muller. Physics and Technology for Future Presidents : An Introduction to the Essential Physics Every World Leader Needs to Know : [англ.] : [арх. 20 сентября 2020]. — Princeton, New Jercey : Princeton University Press, 2010. — С. 128—129. — 526 с. — ISBN 978-0-691-13504-5.
2. Климов А. Н. Глава 3. Ядерные превращения // Ядерная физика и ядерные реакторы. — М.: Энергоатомиздат, 1985. — С. 74—75. — 352 с. Архивировано 23 сентября 2020 года.
3. Период полураспада  (неопр.). Энциклопедия физики и техники. Дата обращения: 18 ноября 2019. Архивировано 4 декабря 2019 года.
4. Б.С. Ишханов, И.М. Капитонов, Э.И. Кэбин. Период полураспада  (неопр.). Частицы и атомные ядра. Основные понятия. Кафедра общей ядерной физики физического факультета МГУ. Дата обращения: 18 ноября 2019. Архивировано 6 ноября 2019 года.
5. Carl R. (Rod) Nave. Radioactive Half-Life  (неопр.). HyperPhysics. Georgia State University (2016). Дата обращения: 22 ноября 2019. Архивировано 27 сентября 2017 года.
6. Б.С. Ишханов, И.М. Капитонов, Н.П. Юдин. Радиоактивность // Частицы и атомные ядра : [арх. 24 ноября 2019]. — 2-е. — М. : Издательство ЛКИ. — Гл. 1. Элементарные частицы. — С. 18—21. — 584 с. — (Классический университетский учебник). — ISBN 978-5-382-00060-2.
7. Такой же вид имеет зависимость от времени интенсивности (скорости) распада, то есть активности образца, и аналогичным образом через неё определяется период полураспада как промежуток времени, по истечении которого интенсивность распада снизится вдвое
8. Фиалков Ю. Я. Применение изотопов в химии и химической промышленности. — Киев: Техніка, 1975. — С. 52. — 240 с. — 2000 экз.
9. Период полураспада радиоактивных элементов и их излучение (Таблица)  (неопр.). infotables.ru - Справочные таблицы. Дата обращения: 6 ноября 2019. Архивировано 6 ноября 2019 года.
10. Half Life for all the elements in the Periodic Table  (неопр.). periodictable.com. Дата обращения: 11 ноября 2019. Архивировано 24 марта 2019 года.
11. Kondev F. G., Wang M., Huang W. J., Naimi S., Audi G. The Nubase2020 evaluation of nuclear properties (англ.) // Chinese Physics C. — 2021. — Vol. 45, iss. 3. — P. 030001-1—030001-180. — doi:10.1088/1674-1137/abddae.
12. Radioactive isotope table  (неопр.). Caltech Astronomy Department. Дата обращения: 10 ноября 2019. Архивировано 31 октября 2019 года.
13. Период полураспада Т1/2 некоторых радиоактивных изотопов (выборочно), калькулятор онлайн, конвертер  (неопр.). Калькулятор – справочный портал. Дата обращения: 7 ноября 2019. Архивировано 7 ноября 2019 года.
14. Рекорды в науке и технике. Элементы  (неопр.). МОО "Наука и техника". Дата обращения: 7 ноября 2019. Архивировано 7 ноября 2019 года.
15. M. P. Unterweger, D. D. Hoppes, F. J. Schima, and J. S. Coursey. Radionuclide Half-Life Measurements Data (англ.). NIST (6 сентября 2009). Дата обращения: 26 ноября 2019. Архивировано 3 февраля 2020 года.
16. Jean-Philippe Uzan. The fundamental constants and their variation: observational status and theoretical motivations. Rev.Mod.Phys. 75(2003)403. arXiv: hep-ph/0205340 Архивная копия от 3 июня 2015 на Wayback Machine.

Ссылки

• Наглядное объяснение вероятностной природы экспоненциального распада и периода полураспада как его характеристики